DataMuseum.dk

Presents historical artifacts from the history of:

MIKADOS

This is an automatic "excavation" of a thematic subset of
artifacts from Datamuseum.dk's BitArchive.

See our Wiki for more about MIKADOS

Excavated with: AutoArchaeologist - Free & Open Source Software. 

top - download

⟦88f48812a⟧ TextFile

    Length: 2496 (0x9c0)
    Types: TextFile
    Notes: Mikados_K
    Names: »STABIL.K«

Derivation

└─⟦98735d749⟧ Bits:30007443 8" floppy ( TEXT ) vedr. matematik i skibsindustrien
    └─⟦this⟧ »STABIL.K«

Mikados K File

%_________
Stabilitet.
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
                figur 2.2  fra Massay (22)
 
 
 
 
 
Et legeme placeret i en væske får en opdrift svarende til vægten af den væ-
ske som fortrænges (Archimedes princip).
Figuren herover (a) viser et flydende legeme - et skib - i dets ligevægts-
position. Summen af de kræfter der virker er nul, så opdriften er lig med
legemets vægt (W). Når skibet er i ligevægt må tyngdepunktet (G) og opdrift-
centeret (B), der er tyngdepunktet for den væske skibet fortrænger ligge på
samme lodrette linie.
På figuren (b) ser man skibet efter at det er blevet udsat for en påvirkning,
der har fået det til at krænge. Krængningsvinklen er teta og det antages, at
tyngdepunktet G forbliver uændret*. Opdriftscenteret B forbliver derimod
ikke uændret. Ved krængningen forøges den fortrængte væskemængde på højre
side af skibets midterplan, mens den formindskes på den venstre, så op-
driftscenteret flytter sig fra B til B'.
Hvis der trækkes en lodret linie gennem B', altså i den retning, som opdrif-
%                                                              ___________
ten virker, vil den skære linien BG i et punkt (M), som kaldes metacentret.
For små teta er punktet M's placering næsten konstant.
Når M ligger over G vil skibet vende tilbage til den oprindelige stabile
ligevægt figur (a), mens det vil kæntre, hvis M ligger under G og den oprin-
delige ligevægt ville have været ustabil.
Afstanden mellem M og G kaldes metacentrets højde og det er et mål for ski-
bets stabilitet (selvoprettelseskraften er lig med W*GM*sin(teta)). Den er
almindeligvis mellem 30 cm og 1-2 m. Større højde giver bedre stabilitet, men
reducerer samtidigt rulningernes frekvens, hvilket skulle være meget ubehage-
ligt for de ombordværende og det skulle udsætte skibet for nogle påvirkninger
(strain), som kan skade dets struktur (B.S. Massay:"Mechanics of Fluids").
@
Ovenstående 2-dim beregninger er naturligvis kun en tilnærmelse til de fak-
tiske (3-dim) forhold, men principperne er i alt væsentligt de samme (se
f.eks. B.S.Massay (22) s.51-53).
 
 
* Dette er ikke altid en rimelig antagelse, da noget af lasten kan flytte
  sig ved krængningen, f.eks. en flydende last. Her forsøger man dog at mind-
  ske effekten ved at inddele lasten i separate sektorer.

Mikados K File

0x000…00c Line {l1=0x0a, l2=»%_________«, l3=0x0a}
0x00c…019 Line {l1=0x0b, l2=»Stabilitet.«, l3=0x0b}
0x019…01c Line {l1=0x01, l2=» «, l3=0x01}
          […0xa…]
0x03a…066 Line {l1=0x2a, l2=»                figur 2.2  fra Massay (22)«, l3=0x2a}
0x066…069 Line {l1=0x01, l2=» «, l3=0x01}
          […0x4…]
0x075…0c2 Line {l1=0x4b, l2=»Et legeme placeret i en væske får en opdrift svarende til vægten af den væ-«, l3=0x4b}
0x0c2…0ec Line {l1=0x28, l2=»ske som fortrænges (Archimedes princip).«, l3=0x28}
0x0ec…138 Line {l1=0x4a, l2=»Figuren herover (a) viser et flydende legeme - et skib - i dets ligevægts-«, l3=0x4a}
0x138…183 Line {l1=0x49, l2=»position. Summen af de kræfter der virker er nul, så opdriften er lig med«, l3=0x49}
0x183…1d1 Line {l1=0x4c, l2=»legemets vægt (W). Når skibet er i ligevægt må tyngdepunktet (G) og opdrift-«, l3=0x4c}
0x1d1…21e Line {l1=0x4b, l2=»centeret (B), der er tyngdepunktet for den væske skibet fortrænger ligge på«, l3=0x4b}
0x21e…235 Line {l1=0x15, l2=»samme lodrette linie.«, l3=0x15}
0x235…284 Line {l1=0x4d, l2=»På figuren (b) ser man skibet efter at det er blevet udsat for en påvirkning,«, l3=0x4d}
0x284…2d2 Line {l1=0x4c, l2=»der har fået det til at krænge. Krængningsvinklen er teta og det antages, at«, l3=0x4c}
0x2d2…31c Line {l1=0x48, l2=»tyngdepunktet G forbliver uændret*. Opdriftscenteret B forbliver derimod«, l3=0x48}
0x31c…367 Line {l1=0x49, l2=»ikke uændret. Ved krængningen forøges den fortrængte væskemængde på højre«, l3=0x49}
0x367…3b0 Line {l1=0x47, l2=»side af skibets midterplan, mens den formindskes på den venstre, så op-«, l3=0x47}
0x3b0…3da Line {l1=0x28, l2=»driftscenteret flytter sig fra B til B'.«, l3=0x28}
0x3da…428 Line {l1=0x4c, l2=»Hvis der trækkes en lodret linie gennem B', altså i den retning, som opdrif-«, l3=0x4c}
0x428…474 Line {l1=0x4a, l2=»%                                                              ___________«, l3=0x4a}
0x474…4c1 Line {l1=0x4b, l2=»ten virker, vil den skære linien BG i et punkt (M), som kaldes metacentret.«, l3=0x4b}
0x4c1…4f9 Line {l1=0x36, l2=»For små teta er punktet M's placering næsten konstant.«, l3=0x36}
0x4f9…543 Line {l1=0x48, l2=»Når M ligger over G vil skibet vende tilbage til den oprindelige stabile«, l3=0x48}
0x543…591 Line {l1=0x4c, l2=»ligevægt figur (a), mens det vil kæntre, hvis M ligger under G og den oprin-«, l3=0x4c}
0x591…5bc Line {l1=0x29, l2=»delige ligevægt ville have været ustabil.«, l3=0x29}
0x5bc…609 Line {l1=0x4b, l2=»Afstanden mellem M og G kaldes metacentrets højde og det er et mål for ski-«, l3=0x4b}
0x609…655 Line {l1=0x4a, l2=»bets stabilitet (selvoprettelseskraften er lig med W*GM*sin(teta)). Den er«, l3=0x4a}
0x655…6a4 Line {l1=0x4d, l2=»almindeligvis mellem 30 cm og 1-2 m. Større højde giver bedre stabilitet, men«, l3=0x4d}
0x6a4…6f3 Line {l1=0x4d, l2=»reducerer samtidigt rulningernes frekvens, hvilket skulle være meget ubehage-«, l3=0x4d}
0x6f3…742 Line {l1=0x4d, l2=»ligt for de ombordværende og det skulle udsætte skibet for nogle påvirkninger«, l3=0x4d}
0x742…78e Line {l1=0x4a, l2=»(strain), som kan skade dets struktur (B.S. Massay:"Mechanics of Fluids").«, l3=0x4a}
0x78e…791 Line {l1=0x01, l2=»@«, l3=0x01}
0x791…7de Line {l1=0x4b, l2=»Ovenstående 2-dim beregninger er naturligvis kun en tilnærmelse til de fak-«, l3=0x4b}
0x7de…828 Line {l1=0x48, l2=»tiske (3-dim) forhold, men principperne er i alt væsentligt de samme (se«, l3=0x48}
0x828…84a Line {l1=0x20, l2=»f.eks. B.S.Massay (22) s.51-53).«, l3=0x20}
0x84a…84d Line {l1=0x01, l2=» «, l3=0x01}
          […0x1…]
0x850…89b Line {l1=0x49, l2=»* Dette er ikke altid en rimelig antagelse, da noget af lasten kan flytte«, l3=0x49}
0x89b…8ea Line {l1=0x4d, l2=»  sig ved krængningen, f.eks. en flydende last. Her forsøger man dog at mind-«, l3=0x4d}
0x8ea…925 Line {l1=0x39, l2=»  ske effekten ved at inddele lasten i separate sektorer.«, l3=0x39}
0x925…928 Line {l1=0x01, l2=» «, l3=0x01}
          […0x2…]
0x92e…940 00 00 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63                                             ┆  cccccccccccccccc┆
0x940…960 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63   ┆cccccccccccccccccccccccccccccccc┆
          […0x3…]

TextFile


%_________
▶0b◀Stabilitet.▶0b◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀*                figur 2.2  fra Massay (22)*▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀KEt legeme placeret i en væske får en opdrift svarende til vægten af den væ-K(ske som fortrænges (Archimedes princip).(JFiguren herover (a) viser et flydende legeme - et skib - i dets ligevægts-JIposition. Summen af de kræfter der virker er nul, så opdriften er lig medILlegemets vægt (W). Når skibet er i ligevægt må tyngdepunktet (G) og opdrift-LKcenteret (B), der er tyngdepunktet for den væske skibet fortrænger ligge påK▶15◀samme lodrette linie.▶15◀MPå figuren (b) ser man skibet efter at det er blevet udsat for en påvirkning,MLder har fået det til at krænge. Krængningsvinklen er teta og det antages, atLHtyngdepunktet G forbliver uændret*. Opdriftscenteret B forbliver derimodHIikke uændret. Ved krængningen forøges den fortrængte væskemængde på højreIGside af skibets midterplan, mens den formindskes på den venstre, så op-G(driftscenteret flytter sig fra B til B'.(LHvis der trækkes en lodret linie gennem B', altså i den retning, som opdrif-LJ%                                                              ___________JKten virker, vil den skære linien BG i et punkt (M), som kaldes metacentret.K6For små teta er punktet M's placering næsten konstant.6HNår M ligger over G vil skibet vende tilbage til den oprindelige stabileHLligevægt figur (a), mens det vil kæntre, hvis M ligger under G og den oprin-L)delige ligevægt ville have været ustabil.)KAfstanden mellem M og G kaldes metacentrets højde og det er et mål for ski-KJbets stabilitet (selvoprettelseskraften er lig med W*GM*sin(teta)). Den erJMalmindeligvis mellem 30 cm og 1-2 m. Større højde giver bedre stabilitet, menMMreducerer samtidigt rulningernes frekvens, hvilket skulle være meget ubehage-MMligt for de ombordværende og det skulle udsætte skibet for nogle påvirkningerMJ(strain), som kan skade dets struktur (B.S. Massay:"Mechanics of Fluids").J▶01◀@▶01◀KOvenstående 2-dim beregninger er naturligvis kun en tilnærmelse til de fak-KHtiske (3-dim) forhold, men principperne er i alt væsentligt de samme (seH f.eks. B.S.Massay (22) s.51-53). ▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀I* Dette er ikke altid en rimelig antagelse, da noget af lasten kan flytteIM  sig ved krængningen, f.eks. en flydende last. Her forsøger man dog at mind-M9  ske effekten ved at inddele lasten i separate sektorer.9▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶01◀ ▶01◀▶00◀▶00◀cccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccccc

Reduced view